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<!DOCTYPE html>

<title>Resonanztransformator</title>

</head>

<h1 id="firstHeading" class="firstHeading mw-first-heading"><span class="mw-page-title-main">Resonanztransformator</span></h1>

</header>

</div>

<p>Ein <b>Resonanztransformator</b>, auch <b>Boucherot-Schaltung</b>, ist eine <a href="Schwingkreis" title="Schwingkreis">schwingkreisähnliche</a> Schaltung aus <a href="Kondensator_(Elektrotechnik)" title="Kondensator (Elektrotechnik)">Kondensator</a> und <a href="Spule_(Elektrotechnik)" title="Spule (Elektrotechnik)">Spule</a>, um auf einer vorgegebenen Frequenz <a href="Leistungsanpassung" title="Leistungsanpassung">Leistungsanpassung</a> zwischen Bauelementen oder Baugruppen zu erreichen. Bei niederfrequenten Anwendungen können in der Spule auch <a href="Ferrite" title="Ferrite">Ferritkerne</a> zur Erhöhung der Induktivität eingesetzt werden. Bei <a href="Hochfrequenz" title="Hochfrequenz">Hochfrequenzanwendungen</a> entfällt im Regelfall aber der <a href="Eisenkern" class="mw-redirect" title="Eisenkern">Eisenkern</a> der Spule, da dieser durch seine physikalischen Eigenschaften die transformierte Wechselspannung verzerrt und die Leistung begrenzt.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Allgemeines">Allgemeines</h2></div>

<p>Ein Resonanztransformator kann wie ein <a href="Transformator" title="Transformator">Transformator</a> sowohl Spannung als auch Strom transformieren, besitzt aber (wie ein <a href="Spartransformator" title="Spartransformator">Spartransformator</a>) keine <a href="Galvanische_Trennung" title="Galvanische Trennung">galvanische Trennung</a> und funktioniert überdies nur in einem schmalen Frequenzband. Er wird deshalb nur dann eingesetzt, wenn sich die Frequenz nicht wesentlich ändert.

</p><p>Dessen Streuinduktivität ist oft durch die Anwendung erhöht, zum Beispiel, wenn ein großer Abstand gegeben (z. B. Luft bei mobiler Energieübertragung) oder nötig (z. B. wegen der Isolation) ist. Resonant betriebene Transformatoren sind ein Weg, dennoch mit hoher Effizienz Energie zu übertragen. Siehe hierzu auch <a href="Resonanzwandler" title="Resonanzwandler">Resonanzwandler</a>.

</p><p>Ein besonderer Vorteil des Resonanztransformators ist die <a href="Tiefpass" title="Tiefpass">Tiefpasswirkung</a>, die den <a href="Harmonische" title="Harmonische">Oberwellengehalt</a> des übertragenen Signals verringert.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Berechnung">Berechnung</h2></div>

<p>Zur Bestimmung der Werte der Spule <i>L</i> und Kondensator <i>C</i> zwecks Leistungsanpassung müssen auf beiden Seiten die Impedanzen des Resonanztransformators den Beträgen der beiden externen Widerstände <i>R</i><sub>1</sub> bzw. <i>R</i><sub>2</sub> entsprechen.

</p><p>Leistungsanpassung bedeutet, dass in obiger Schaltung, mit beispielhaften Widerstandwerten für <i>R</i><sub>1</sub> und <i>R</i><sub>2</sub>, entweder

</p>

<ul><li>eine Quelle (links) mit dem <a href="Innenwiderstand" class="mw-redirect" title="Innenwiderstand">Innenwiderstand</a> <i>R</i><sub>2</sub> = 30 Ω möglichst viel Leistung an den Verbraucher <i>R</i><sub>1</sub> = 140 Ω abgeben soll oder</li>

<li>eine Quelle (rechts) mit dem Innenwiderstand <i>R</i><sub>1</sub> = 140 Ω möglichst viel Leistung an den Verbraucher <i>R</i><sub>2</sub> = 30 Ω abgeben soll.</li></ul>

<p>In beiden Fällen erscheint der Wert des Verbrauchers um einen gewissen Faktor vergrößert oder verringert hinsichtlich des Wertes auf der anderen Seite des in der Abbildung rot eingerahmten Resonanztransformators.

</p><p>Die Dimensionierung des Resonanztransformators kann entweder graphisch mit einem <a href="Smith-Diagramm" title="Smith-Diagramm">Smith-Diagramm</a> oder wie im Folgenden rechnerisch im Rahmen der <a href="Komplexe_Wechselstromrechnung" title="Komplexe Wechselstromrechnung">komplexen Wechselstromrechnung</a> erfolgen. Dabei gelten die <a href="Kirchhoffsche_Regeln" title="Kirchhoffsche Regeln">kirchhoffschen Regeln</a> und die Gesetze für <a href="Reihenschaltung" title="Reihenschaltung">Reihenschaltung</a> und <a href="Parallelschaltung" title="Parallelschaltung">Parallelschaltung</a>. Der induktive Widerstand <i>Z<sub>L</sub></i> der Spule <i>L</i> mit der <a href="Kreisfrequenz" title="Kreisfrequenz">Kreisfrequenz</a> <i>ω</i> = 2·π·<i>f</i> ist gegeben durch

</p>

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z_{L}=\mathrm {j} \omega L}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/77cc5d3d92546e07fd7c015e8ed58764e8fdfe69.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.671ex; width:9.778ex; height:2.509ex;" alt="{\displaystyle Z_{L}=\mathrm {j} \omega L}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>und für den kapazitiven Widerstand <i>Z<sub>C</sub></i> des Kondensators <i>C</i>

</p>

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z_{C}={\frac {1}{\mathrm {j} \omega C}}=-{\frac {\mathrm {j} }{\omega C}}}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/db6bc71fc19bbc2c80f27c039ab0b06dc96e45fa.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.338ex; width:19.882ex; height:5.843ex;" alt="{\displaystyle Z_{C}={\frac {1}{\mathrm {j} \omega C}}=-{\frac {\mathrm {j} }{\omega C}}}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>Für den <a href="Parallelschaltung#Widerstände" title="Parallelschaltung">Ersatzwiderstand</a> <i>Z</i><sub>gesamt</sub> zweier parallel geschalteter Widerstände gilt allgemein

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z_{\mathrm {gesamt} }={\frac {Z_{1}\cdot Z_{2}}{Z_{1}+Z_{2}}}}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/583184e6339e331836daf7739a6437a19df7adfe.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.171ex; width:18.909ex; height:5.509ex;" alt="{\displaystyle Z_{\mathrm {gesamt} }={\frac {Z_{1}\cdot Z_{2}}{Z_{1}+Z_{2}}}}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>Wendet man diese Formel auf die Parallelschaltung von <i>R</i><sub>1</sub> und <i>C</i> an, ergibt sich

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z_{R_{1}\|C}=Z_{a}={\frac {R_{1}\cdot {\frac {-\mathrm {j} }{\omega C}}}{R_{1}+{\frac {-\mathrm {j} }{\omega C}}}}={\frac {R_{1}-\mathrm {j} \omega CR_{1}^{2}}{(\omega CR_{1})^{2}+1}}=R_{1}{\frac {1-\mathrm {j} Q}{Q^{2}+1}}}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/5eba05a012c8ce40bc983278f99e5e76f35244d7.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -3.838ex; width:54.938ex; height:8.843ex;" alt="{\displaystyle Z_{R_{1}\|C}=Z_{a}={\frac {R_{1}\cdot {\frac {-\mathrm {j} }{\omega C}}}{R_{1}+{\frac {-\mathrm {j} }{\omega C}}}}={\frac {R_{1}-\mathrm {j} \omega CR_{1}^{2}}{(\omega CR_{1})^{2}+1}}=R_{1}{\frac {1-\mathrm {j} Q}{Q^{2}+1}}}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>mit der Hilfsgröße <i>Q</i> = <i>R</i><sub>1</sub><i>ωC</i>, dem <a href="G%C3%BCtefaktor" title="Gütefaktor">Gütefaktor</a>. Für den Ersatzwiderstand einer <a href="Reihenschaltung" title="Reihenschaltung">Reihenschaltung</a> muss man die Einzelwiderstände addieren; in diesem Fall ergibt sich

</p>

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z_{Z_{a}+Z_{L}}=Z_{a}+\mathrm {j} \omega L}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/9938f6bfe2c700779b593a857ff995163198f2c5.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:19.655ex; height:2.843ex;" alt="{\displaystyle Z_{Z_{a}+Z_{L}}=Z_{a}+\mathrm {j} \omega L}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>Für <a href="Leistungsanpassung" title="Leistungsanpassung">Leistungsanpassung</a> gilt bei dieser (oben gezeigten) Schaltung

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \,R_{2}=Z_{a}+\mathrm {j} \omega L}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/891a61b7f407b007f553d20353bc679d9b5fd609.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.671ex; width:15.574ex; height:2.509ex;" alt="{\displaystyle \,R_{2}=Z_{a}+\mathrm {j} \omega L}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>Diese komplexe Gleichung zerfällt bei bekannten Werten von ω, <i>R</i><sub>1</sub> und <i>R</i><sub>2</sub> in zwei reelle <a href="Gleichung#Bestimmungsgleichungen" title="Gleichung">Bestimmungsgleichungen</a> für <i>L</i> und <i>C</i>, da der Imaginärteil der rechten Gleichungsseite Null sein muss. Die Lösungen lauten:

</p>

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Q={\sqrt {{\frac {R_{1}}{R_{2}}}-1}};\qquad C={\frac {Q}{R_{1}\omega }};\qquad L={\frac {R_{1}Q}{\omega (Q^{2}+1)}}={\frac {QR_{2}}{\omega }}}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/14d44a181553d1d025b923aa3bb0890e0ba064f6.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -3.171ex; width:60.5ex; height:7.509ex;" alt="{\displaystyle Q={\sqrt {{\frac {R_{1}}{R_{2}}}-1}};\qquad C={\frac {Q}{R_{1}\omega }};\qquad L={\frac {R_{1}Q}{\omega (Q^{2}+1)}}={\frac {QR_{2}}{\omega }}}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>Beispiel: Die Leistungsanpassung im Bild soll für die Frequenz 100 MHz berechnet werden. Damit ist <i>Q</i> = 1,915; <i>C</i> = 22 pF und <i>L</i> = 91 nH.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Beispiel:_Anpassung_einer_Dipolantenne">Beispiel: Anpassung einer Dipolantenne</h3></div>

<p>Der <a href="Antennentechnik#Impedanz" class="mw-redirect" title="Antennentechnik">Eingangswiderstand</a> einer <a href="Dipolantenne" title="Dipolantenne">Dipolantenne</a> hängt stark vom Ort der Einspeisung ab. Trennt man die Dipol<i>mitte</i> auf und schließt dort ein <a href="Symmetrisches_Kabel" title="Symmetrisches Kabel">symmetrisches Kabel</a> an, muss man dessen <a href="Impedanz" class="mw-redirect" title="Impedanz">Impedanz</a> auf etwa 74 Ω auslegen, um <a href="Leistungsanpassung" title="Leistungsanpassung">Leistungsanpassung</a> zu erreichen. Ist der Dipol (wie im nebenstehenden Bild) in der Mitte nicht unterbrochen, kann man die Leistung unsymmetrisch an einem Ende einspeisen. Bei dünnen Drahtantennen misst man an dieser Stelle eine Impedanz von etwa 2200 Ω. Im Regelfall ist die Funkstation mit der Antenne über ein unsymmetrisches <a href="Koaxialkabel" title="Koaxialkabel">Koaxialkabel</a> der Impedanz 75 Ω oder 50 Ω verbunden, deshalb muss ein verlustarmer Transformator dazwischengeschaltet werden, um eine starke <a href="Fehlanpassung" title="Fehlanpassung">Fehlanpassung</a> zu vermeiden. Da eine Dipolantenne nur eine relativ geringe <a href="Bandbreite" title="Bandbreite">Bandbreite</a> von wenigen Prozent der Mittenfrequenz besitzt, ist ein schmalbandiger Resonanztransformator sehr gut zur Widerstandsanpassung geeignet.

</p><p>Für eine Frequenz von 3,6 MHz und ein 50-Ω-Kabel ergeben sich folgende Werte:

</p>

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle {\begin{aligned}Q&={\sqrt {{\frac {2200}{50}}-1}}=6{,}56\\C&={\frac {6{,}56}{2200\,\Omega \cdot 2\pi \cdot 3{,}6\,\mathrm {MHz} }}=132\,\mathrm {pF} \\L&={\frac {6{,}56\cdot 50\,\Omega }{2\pi \cdot 3{,}6\,\mathrm {MHz} }}=14{,}5\,\mu \mathrm {H} \end{aligned}}}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/dd9ceec9cd5b595fc6363dc5f02e290e0f714029.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -8.671ex; width:37.141ex; height:18.509ex;" alt="{\displaystyle {\begin{aligned}Q&={\sqrt {{\frac {2200}{50}}-1}}=6{,}56\\C&={\frac {6{,}56}{2200\,\Omega \cdot 2\pi \cdot 3{,}6\,\mathrm {MHz} }}=132\,\mathrm {pF} \\L&={\frac {6{,}56\cdot 50\,\Omega }{2\pi \cdot 3{,}6\,\mathrm {MHz} }}=14{,}5\,\mu \mathrm {H} \end{aligned}}}" loading="lazy"></span></dd></dl>

<p>Diese Schaltung hat gegenüber der sonst gebräuchlichen Einspeisung am „Strombauch“ in der Dipolmitte einige Vorteile:

</p>

<ul><li>Die Resonanzfrequenz der Antenne kann durch geringe Abweichung von <i>C</i> oder <i>L</i> um etwa 10 % von den berechneten Werten verschoben werden, ohne dass das <a href="Stehwellenverh%C3%A4ltnis" title="Stehwellenverhältnis">Stehwellenverhältnis</a> unzulässig große Werte annimmt. Das entspricht einer vergrößerten <a href="Bandbreite" title="Bandbreite">Bandbreite</a> der Antenne.</li>

<li>Der Resonanztransformator ist gut erreichbar am Ende der Antenne montiert.</li>

<li>Bei langen Drahtantennen hängt in der Dipolmitte kein schweres Koaxialkabel mit <a href="Balun" title="Balun">Balun</a>.</li></ul>

<p>Als Nachteil kann man ansehen, dass bei der Endeinspeisung am hochohmigeren Eingang die Einspeisespannung höher wird (im Beispiel um den Faktor 6,56). Die Spitzenspannung steigt bei P = 100 W dann von 100 V auf 656 V. Das gilt es bei der Bauteildimensionierung zu berücksichtigen.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Pi-Filter">Pi-Filter</h3></div>

<p>In der Hochfrequenztechnik betreibt man <a href="Transistor" title="Transistor">Leistungstransistoren</a> und <a href="Elektronenr%C3%B6hre" title="Elektronenröhre">Elektronenröhren</a> vorzugsweise als Schalter (C-Betrieb), um unnötige Verlustwärme zu vermeiden. Gemäß den Gesetzen der <a href="Fourieranalyse" class="mw-redirect" title="Fourieranalyse">Fourieranalyse</a> entstehen durch abruptes Ein- und Ausschalten einer Spannung viele <a href="Oberwelle" class="mw-redirect" title="Oberwelle">Oberwellen</a>, die abgestrahlt werden und die Funktion anderer Geräte stören können. Um das zu verhindern, müssen <a href="Tiefpassfilter" class="mw-redirect" title="Tiefpassfilter">Tiefpassfilter</a>, <a href="Schwingkreis" title="Schwingkreis">Schwingkreise</a> oder Resonanztransformatoren ausreichend hoher Güte <i>Q</i> eingebaut werden. Eine Faustregel besagt, dass ab <i>Q</i> ≥ 8 die Oberwellen der Wechselspannung ausreichend unterdrückt werden.

</p><p>Bei den eben beschriebenen, einfachen Resonanztransformatoren hängt <i>Q</i> ausschließlich vom Verhältnis der Widerstände an Ein- und Ausgang ab. Wenn die Widerstände etwa gleichen Wert haben, ist <i>Q</i> zu gering, um nennenswerte Filterwirkung sicherzustellen. Das lässt sich durch Kombination <i>zweier</i> Resonanztransformatoren ändern. Die Schaltung erinnert an den griechischen Buchstaben <i>π</i>, deshalb setzte sich die Bezeichnung <i>Pi-Filter</i> durch. Mitunter wird auch die Bezeichnung <i>Collinsfilter</i> verwendet, weil sie durch ihre guten Eigenschaften in Funkgeräten der gleichnamigen Firma <a href="Rockwell_Collins" title="Rockwell Collins">Rockwell Collins</a> bekannt wurde.

</p><p>Die Berechnung der Bauelemente erfolgt in zwei Stufen: Der Widerstand <i>R</i><sub>2</sub> wird durch <i>C</i><sub>2</sub> und <i>L</i><sub>2</sub> auf einen sehr geringen Zwischenwert <i>R</i><sub>3</sub> ≈ 1 Ω herabtransformiert, den man sich an der Verbindung der beiden roten Rechtecke denken kann. <i>R</i><sub>3</sub> ist aber nicht als Bauelement vorhanden, sondern dieser fiktive Zwischenwert wird durch <i>C</i><sub>1</sub> und <i>L</i><sub>1</sub> auf den gewünschten Widerstand <i>R</i><sub>1</sub> hochtransformiert. Da beide Resonanztransformatoren hohe <a href="G%C3%BCtefaktor" title="Gütefaktor">Gütefaktoren</a> <i>Q</i> aufweisen, wird die erwünschte Filterwirkung erreicht.

</p><p>Eine Änderung der berechneten Windungszahlen ist erforderlich, wenn <i>L</i><sub>1</sub> und <i>L</i><sub>2</sub> üblicherweise zu einer einzigen Spule vereint werden – beide Spulen der Windungszahl n sind dann magnetisch gekoppelt und die Gesamtwindungszahl hat für Resonanz je nach Spulengestalt einen Wert k·n mit 2 > k > 2<sup>0,5</sup>, so dass sich eine Gesamtinduktivität <i>L</i><sub>1</sub> + <i>L</i><sub>2</sub> ergibt.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Anwendungen">Anwendungen</h2></div>

<p>Anwendungen findet der Resonanztransformator in unterschiedlichen Bereichen. Im Folgenden sind einige Anwendungsbereiche beispielhaft aufgezählt.

</p>

<ul><li>In Funkgeräten und der Hochfrequenztechnik verwendet man Resonanztransformatoren, die zugleich als <a href="Bandpass" title="Bandpass">Bandfilter</a> dienen können:

<ul><li>Anpassung der <a href="Wellenimpedanz" class="mw-redirect" title="Wellenimpedanz">Wellenimpedanz</a> eines Kabels an eine <a href="Antenne" title="Antenne">Antenne</a> (<a href="Impedanztransformation" class="mw-redirect" title="Impedanztransformation">Impedanztransformation</a>).</li>

<li>Anpassung zwischen zwei aufeinanderfolgenden Verstärkerstufen (<a href="Transistor" title="Transistor">Transistoren</a>).</li>

<li>In beiden vorstehenden Fällen können auch dazu äquivalente <a href="Lecher-Leitung#λ/4-Leitung" title="Lecher-Leitung">Leitungskreise</a> eingesetzt werden.</li></ul></li>

<li>Zur Übertragung elektrischer Leistung:

<ul><li>Zum Betrieb von Kaltkathodenröhren bei <a href="Flachbildschirm" title="Flachbildschirm">Flachbildschirmen</a> oder in elektronischen <a href="Vorschaltger%C3%A4t" title="Vorschaltgerät">Vorschaltgeräten</a> für <a href="Kompaktleuchtstofflampe" title="Kompaktleuchtstofflampe">Kompaktleuchtstofflampen</a> und <a href="Energiesparende_Leuchtmittel" title="Energiesparende Leuchtmittel">Energiesparlampen</a> zur Erzeugung der notwendigen Betriebsspannung der Röhren. Typisch ist, dass diese <a href="Resonanzwandler" title="Resonanzwandler">Resonanzwandler</a> bei noch nicht gezündeter Kaltkathodenröhre aufgrund der dann hohen Ausgangsimpedanz selbsttätig die erforderliche hohe Zündspannung bereitstellen. Dabei wird bei Betrieb an Kleinspannung und zur <a href="Galvanische_Trennung" title="Galvanische Trennung">galvanischen Trennung</a> der Resonanztransformator mit einem echten <a href="Transformator" title="Transformator">Transformator</a> gebildet.<sup id="cite_ref-1" class="reference"><a href="#cite_note-1"><span class="cite-bracket">[</span>1<span class="cite-bracket">]</span></a></sup></li>

<li>In Fernsehempfängern mit <a href="Kathodenstrahlr%C3%B6hre" title="Kathodenstrahlröhre">Kathodenstrahlröhre</a> arbeitet der zur Speisung der Zeilenablenkspulen notwendige <a href="Zeilentransformator" title="Zeilentransformator">Zeilentransformator</a> beim Zeilenrücklauf als Resonanzwandler und erzeugt dann die Anodenspannung der Bildröhre.</li>

<li>Bei quasiresonanten Schaltnetzteilen finden die Schaltübergänge als resonante Halbschwingung statt; damit lassen sich die <a href="Schaltverluste" title="Schaltverluste">Schaltverluste</a> drastisch senken.</li>

<li>Der <a href="Tesla-Transformator" title="Tesla-Transformator">Tesla-Transformator</a> erzeugt durch Resonanzüberhöhung in einer Luftspule durch deren Eigenresonanz Spannungen weit über 100 kV.</li>

<li>Mobile Geräte mit drahtloser Lademöglichkeit sind mit einer resonanten Sekundärwicklung ausgestattet und werden zum Laden oder Kommunizieren an eine Sendespule (Primärspule) angenähert (<i>wireless charging</i>, <a href="Drahtlose_Energie%C3%BCbertragung" title="Drahtlose Energieübertragung">Drahtlose Energieübertragung</a> oder passive <a href="RFID" title="RFID">RFID</a>)</li></ul></li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Literatur">Literatur</h2></div>

<ul><li><a href="Heinz_Max_Hiersig" title="Heinz Max Hiersig">Heinz M. Hiersig</a> (Hrsg.): <i>VDI-Lexikon Energietechnik</i>. Springer-Verlag Berlin-Heidelberg GmbH, Berlin 1994, ISBN 3-642-95749-8.</li>

<li>Hans Rein, K. Wirtz (Hrsg.): <i>Lehrbuch der drahtlosen Telegraphie</i>. Springer Verlag, Berlin 1917.</li>

<li>Alfred Fraenckel: <i>Theorie der Wechselströme.</i> 3. Auflage, Springer Verlag, Berlin 1930.</li>

<li>Johann Siegl: <i>Schaltungstechnik – Analog und gemischt analog-digital</i>. 4. Auflage, Springer Verlag, Berlin / Heidelberg 2010, ISBN 978-3-642-13303-9.</li>

<li>Richard Marenbach, Dieter Nelles, Christian Tuttas: <i>Elektrische Energietechnik</i>. Grundlagen, Energieversorgung, Antriebe und Leistungselektronik, Springer Fachmedien, Wiesbaden 2013, ISBN 978-3-8348-1740-2.</li>

<li>Fritz Schröter, N. von Korshenewsky, W.T. Runge (Hrsg.): <i>Lehrbuch der drahtlosen Nachrichtentechnik</i>. Fernsehtechnik Zweiter Teil, Springer Verlag, Berlin 1963.</li>

<li><a href="Otto_Zinke" title="Otto Zinke">Otto Zinke</a> und Heinrich Brunswig: <i>Lehrbuch der Hochfrequenztechnik</i>. Band 1, Hochfrequenzfilter – Leitungen – Antennen, 4. Auflage, Springer Verlag, Berlin / Heidelberg 1990, ISBN 978-3-540-51421-3.</li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Siehe_auch">Siehe auch</h2></div>

<ul><li><a href="Leitungstheorie#λ/4-Leitung" title="Leitungstheorie">Leitungstheorie#λ/4-Leitung</a></li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Einzelnachweise">Einzelnachweise</h2></div>

<li id="cite_note-1"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-1">↑</a></span> <span class="reference-text"><a rel="nofollow" class="external text" href="http://www.trifolium.de/netzteil/kap10.html">Resonanzwandler</a> von Jörg Rehrmann: <i>Das Netzteil- und Konverterhandbuch</i></span>

</li>

</ol>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Weblinks">Weblinks</h2></div>

<ul><li><a rel="nofollow" class="external text" href="http://bfs-eta.de/eta-proj/proj-06/plasma-ht/daten/dokutesla.pdf">Grundlagen der Resonanztransformation</a> (abgerufen am 3. November 2017)</li>

<li><a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.radiomuseum.org/forumdata/users/133/PDF/ResTrafo_RMorg.pdf">Resonanztransformation</a> (abgerufen am 3. November 2017)</li></ul></div><div><div class="zim-footer">

Dieser Artikel wurde von <a class="external text" title="Zuletzt bearbeitet am 2025-05-23" href="https://de.wikipedia.org/wiki/?title=Resonanztransformator&oldid=256256987">Wikipedia</a> herausgegeben. Der Text ist unter <a class="external text" href="https://creativecommons.org/licenses/by-sa/4.0/deed.de">Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0</a> verfügbar, sofern nicht anders angegeben. Für die Mediendateien können zusätzliche Bedingungen gelten.

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</body></html>